众所周知，细长杆压曲载荷公式是数学家欧拉首先导出的。他在1744年出版的变分法专著中，曾得到细长压杆失稳后弹性曲线的精确描述及压曲载荷的计算公式。1757年他又出版了《关于柱的承载能力》的论著（工程中习惯将压杆称为柱），纠正了在1744年专著中关于矩形截面抗弯刚度计算中的错误。而大家熟知的两端铰支压杆压曲载荷公式是拉格朗日（Lagrange J L）在欧拉近似微分方程的基础上于1770年左右得到的。1807年英国自然哲学教授杨（Young T）、1826年纳维先后指出欧拉公式只适用于细长压杆。1846年拉马尔（Lamarle E）具体讨论了欧拉公式的适用范围，并提出超出此范围的压杆要依*实验研究方可解决问题的正确见解。关于大家熟知的非细长杆压曲载荷经验公式的提出者，则众说纷纭，难于考证。一种说法是瑞士的台特迈尔（Tetmajer L）和俄罗斯的雅辛斯基（Ясинский Φ С）都曾提出过有关压杆临界力与柔度关系的经验公式，雅辛斯基还用过许可应力折减系数计算稳定许可应力。
压杆的稳定性
压杆稳定是指当细长的受压杆当压力达到一定值时，受压杆可能突然弯曲而破坏，即产生失稳现象。早在文艺复兴时期，伟大的艺术家、科学家和工程师达芬奇对压杆做了一些开拓性的研究工作。荷兰物理学教授穆申布罗克于1729年通过对于木杆的受压实验，得出“压曲载荷与杆长的平方成反比的重要结论”。压杆的稳定...
压杆稳定关于压杆稳定
历史上，压杆稳定的研究可追溯至文艺复兴时期，艺术家达·芬奇在此领域做出了开创性的探索。1729年，荷兰物理学教授穆申布罗克通过实验研究，发现木杆在受压下的一个重要性质，即压曲载荷与杆长的平方成反比。这一发现为后续的理论发展奠定了基础。数学家欧拉在1744年的变分法专著中，进一步推导出了细长...
压杆稳定的发展历史
而大家熟知的两端铰支压杆压曲载荷公式是拉格朗日（Lagrange J L）在欧拉近似微分方程的基础上于1770年左右得到的。1807年英国自然哲学教授杨（Young T）、1826年纳维先后指出欧拉公式只适用于细长压杆。1846年拉马尔（Lamarle E）具体讨论了欧拉公式的适用范围，并提出超出此范围的压杆要依*实验研究方可解决...
材料力学大事记
薄壁杆件的切应力公式分别由布莱特、铁摩辛柯、符拉索夫和乌曼斯基在19世纪末到20世纪初贡献，而压杆稳定问题的研究可追溯到文艺复兴时期的达·芬奇，穆申布罗克的实验揭示了压曲载荷与杆长平方成反比的关系，欧拉的变分法和后来的修正工作对压杆稳定理论的发展起到了关键作用。
什么是压杆的稳定性?
在轴向压力逐渐增大的过程中，压杆经历了两种不同性质的平衡。当轴向压力较小时，压杆直线形式的平衡是稳定的；当轴向压力较大时，压杆直线形式的平衡则是不稳定的。
压杆稳定的详细介绍
记为Fcr。压杆丧失其直线形状的平衡而过渡为曲线平衡，称为丧失稳定，简称失稳，也称为屈曲。杆件失稳后，压力的微小增加将引起弯曲变形的显著增大，杆件已丧失了承载能力。这是因失稳造成的失效，可以导致整个机器或结构的损坏。但细长压杆失稳时，应力并不一定很高，...
压杆稳定
压杆稳定尤其是对细长的杆而言。因为随着变形增大，轴线不再是直线，压力对于任意截面产生弯矩M，导致弯曲存在，此时压力引起的变形已经不是主要因素，相反，弯曲的存在使得势能随着曲率的增大而增大。达到最大时delta V=0，用变分法可以得到失稳时的微分方程，并得到一组边界条件。根据不同的约束边界条件...
压杆稳定--
当直杆承受轴向压力时，其保持平衡状态的能力被称为压杆稳定性。理论上，只要满足强度条件，短粗杆可以正常工作，但长细杆则不然。以一米长、横截面5x30mm²的松木杆为例，其抗压强度为40兆帕，极限承载力计算为6千牛顿，但实际实验中，杆件在30牛顿压力下即发生弯曲，这表明细长杆的承载力并非仅...
第九章·压杆稳定性
稳定平衡指在扰动作用下，压杆能恢复至直线平衡构形，此时所受载荷较小；反之，压杆无法恢复至原始直线状态，表明处于不稳定平衡，此时载荷较大。压杆由直线平衡构形向弯曲平衡构形的转变称为屈曲，伴随侧向位移的发生，这一转变点称为临界点，对应于临界载荷。两端铰支压杆的临界载荷通过欧拉公式计算，考虑...
压杆的稳定性分析
截面正应力未达比例极限。中长杆：长细比位于两个临界值之间，发生非弹性屈曲，截面正应力超过比例极限，部分进入塑性阶段。粗短杆：长细比小于第二个临界值，发生屈服。稳定性设计的安全因数法：工作安全因数（临界载荷比实际载荷）大于规定的稳定安全因数。考虑压杆非理想条件，如初始曲率和偏心载荷。
